Geração dinâmica de massa para o glúon a temperatura finita

• Processo: 25/03330-9
• Modalidade de apoio: Bolsas no Brasil - Doutorado Direto
• Data de Início da vigência: 01 de julho de 2025
• Data de Término da vigência: 28 de fevereiro de 2030
• Área de conhecimento: Ciências Exatas e da Terra - Física - Física das Partículas Elementares e Campos
• Pesquisador responsável: Arlene Cristina Aguilar
• Beneficiário: Marcelo Antonio Sakaguti Dória
• Instituição Sede: Instituto de Física Gleb Wataghin (IFGW). Universidade Estadual de Campinas (UNICAMP). Campinas , SP, Brasil
• Assunto(s): Equações de Schwinger-Dyson QCD na rede Cromodinâmica quântica não perturbativa
• Palavra(s)-Chave do Pesquisador: Equações de Bethe-Salpeter | Equações de Schwinger-Dyson | massa dinâmica do gluon | QCD a Temperatura Finita | QCD na rede | QCD não perturbativa | Cromodinâmica Quântica (QCD)

Resumo

Neste projeto, pretendemos realizar uma análise detalhada da viabilidade do acionamento do mecanismo de Schwinger e da consequente geração de uma massa dinâmica para o glúon no contexto da QCD a temperatura finita. Essa investigação será conduzida por meio da combinação das Equações de Schwinger-Dyson e de Bethe-Salpeter dentro do formalismo de tempo imaginário. Em particular, focaremos na obtenção de uma solução não trivial para a Equação de Bethe-Salpeter que descreve a formação de polos sem massa no vértice de três glúons a temperatura finita, que serve como indicativo da geração de uma massa dinâmica para o glúon. O projeto se divide em três vertentes principais, que podem ser desenvolvidas de forma independente. Mais especificamente, analisaremos: (i) a viabilidade do mecanismo de Schwinger no contexto da redução dimensional, onde, no limite de altas temperaturas, a QCD em 4D é efetivamente descrita por uma teoria de Yang-Mills em 3D com um campo escalar adjunto; (ii) se o mecanismo de Schwinger é o responsável pelo surgimento de uma massa na parte transversa do propagador do glúon (ou seja, no propagador cromomagnético) na QCD em 4D a temperatura finita. Para isso, resolveremos a Equação de Bethe-Salpeter que descreve a formação de polos para diferentes valores de temperatura; (iii) as diferentes fases da QCD a temperatura finita, utilizando as Equações de Schwinger-Dyson para o propagador do quark dentro do formalismo de Matsubara. (AU)