Modelo relativistico escalar-vetorial para a materia nuclear.

• Processo: 00/10891-0
• Modalidade de apoio: Bolsas no Brasil - Iniciação Científica
• Data de Início da vigência: 01 de março de 2001
• Data de Término da vigência: 31 de dezembro de 2001
• Área de conhecimento: Ciências Exatas e da Terra - Física - Física Nuclear
• Pesquisador responsável: Luiz Antonio Barreiro
• Beneficiário: Patricia Weishaupt Bastos
• Instituição Sede: Instituto de Geociências e Ciências Exatas (IGCE). Universidade Estadual Paulista (UNESP). Campus de Rio Claro. Rio Claro , SP, Brasil
• Assunto(s): Método variacional Meio nuclear
• Palavra(s)-Chave do Pesquisador: Densidade De Energia | Materia Nuclear | Metodo Variacional | Modelo De Walescka

Resumo

Quando estamos tratando com algum sistema quântico, tradicionalmente é utilizada a equação de Schrödinger para a descrição do problema. Normalmente esse é caso quando se estuda a matéria nuclear, que é um sistema de infinitos nucleons, mas que atinge um ponto de saturação no qual a energia de ligação por partícula é finita. Devido às características desse sistema a interação entre as partículas pode ser descrita como a soma de duas partes distintas: uma parte atrativa, de longo alcance, com um caráter escalar e uma parte repulsiva, de menor alcance com um caráter vetorial. Cada uma dessas partes possui uma energia de ordem de centenas de MeV, mas que se cancelam mutuamente produzindo uma densidade de energia da ordem de apenas alguns MeV. Já que cada componente do potencial atinge uma escala relativística, se faz necessário o uso de algum modelo relativístico para um entendimento mais completo desse sistema. Assim, utilizaremos o modelo de troca de mesons escalares e vetoriais, conhecido como modelo de Walecka ou QHD I, para estudar a matéria nuclear. Primeiramente serão construídos cada termo da densidade Lagrangeana para esse modelo e então será utilizado o método expansão diagramática perturbativa para obter as funções de Green envolvidas no problema. Então, será calculado o valor esperado do tensor de energia- momento em termos das funções de Green, obtendo finalmente as quantidades físicas de interesse. (AU)